原子的激發態是什麼？

1905年，湯姆森（J. Thomson）提出了原子結構的第一個模型，根據該模型，它是帶有負電荷的粒子所在的帶正電荷的球體 - 電子。 原子的電中性是通過球體電荷和其全部電子的相等來解釋的。

在1911年取代這個理論來自盧梭福德創造的行星模型：中心是構成整個原子大部分的核心星，圍繞它旋轉行星電子。 然而，在將來，實驗結果質疑了這個模型的正確性。 例如，從盧瑟福的公式可以看出，電子速度及其半徑可以不斷變化。 在這種情況下，在整個光譜中將觀察到連續輻射。 然而，實驗結果表明原子的線性光譜。 還有一些矛盾。 隨後N.玻爾提出了 原子結構的 量子模型 。 有必要注意原子的地面和激發態。 該特徵特別地允許解釋元素的化合價。

原子的激發態是零能級超過其的狀態之間的中間階段。 這是非常不穩定的，因此它很短暫 - 持續時間是百萬分之一秒。 當額外的能量傳遞給原子時，發生原子的激發態。 例如，其源可以是作用溫度和 電磁場。

以簡化的形式，原子結構的經典理論認為帶負電的不可分割的粒子，電子圍繞核沿著圓周軌道在某些距離周圍旋轉。 每個軌道都不是一條線，它似乎是一個能量，而是有幾個電子的“雲”。 另外，每個電子都有自己的旋轉（圍繞其軸旋轉）。 任何電子的軌道半徑取決於其能級，因此，在沒有外部影響的情況下，內部結構足夠穩定。 它的違規 - 原子的激發狀態發生在外部能量傳達時。 因此，在與核的相互作用力較小的最後一個軌道中，電子的成對旋轉衰減，並因此轉變為未佔據的細胞。 換句話說，根據 能量守恆定律， 電子向較高 能級 的 轉變伴隨著量子的吸收。

讓我們考慮一個原子在砷原子（As）的例子上的激發態。 它的價格是三。 有趣的是，該值僅在元素處於空閒狀態時有效。 由於價態取決於不成對自旋的數量，當原子在最後一個軌道的區域內接收到外部能量時，會觀察到配對，隨著粒子向自由電池的轉變。 因此，軌道變化。 由於能量亞水平簡單地改變了地方，轉變回（重組）到原子的基態伴隨著以量子形式釋放相當於吸收能量。 回到砷的例子：由於激發狀態下不成對自旋數量的變化，元素的價態相當於五。

上面的全部都是這樣的：當外部的外部能量被原子供給時，外部電子從核離開更大的距離（軌道的半徑增加）。 然而，由於質子保留在核中， 所以原子的內部能量的總和變大。 在沒有連續供應外部能量的情況下，電子很快就恢復到原來的軌道。 在這種情況下，其能量的過剩以電磁輻射的形式釋放。