電場線。 介紹

區分標量和矢量場（在這種情況下將是電場矢量）。 因此，它們被建模坐標和時間的標量或矢量的功能。

標量場介紹形式φ的功能。 φ（X，Y，Z）= C，C =常數：這些字段可以利用表面的相同的水平被可視地顯示。

我們定義了一個矢量，它是針對最大功能φ的增長。

該矢量的絕對值確定的函數φ的變化率。

顯然，標量場產生的矢量場。

該電場被稱為潛在的，函數φ被稱為潛力。 表面的相同水平稱為等電位面。 例如，考慮電場。

用於視覺顯示字段建立所謂的電場線。 然而，他們被稱為矢量線。 此切線指示電場的方向的點。 穿過一個單位面積的線的數目是正比於矢量的絕對值。

我們引入沿直線l的矢量差的概念。 該載體沿著相切於直線l定向和絕對值等於差分DL。

假設給定的一定的電場，這是必要的想像有場線。 換句話說，我們確定膨脹（收縮）K向量的係數與所述差動重合。 等同差分分量和矢量，我們得到方程的系統。 整合後，就可以構建的電力線的方程式。

矢量分析的操作，提供有關的電場的磁力線發生在特定情況下的信息。 我們介紹的表面S的流動的正式定義F是如下的“通量矢量”的概念：的值被認為是傳統的差分DS的單位法向向量的表面S的乘積。 奧特被選擇為使得它限定了外表面法線。

物的流場概念和流量之間的類比：每單位時間的物質穿過其又垂直於流場的表面。 如果力線 的靜電場的 從表面S向外定位，則該流程是正的，並且如果不能忽視-陰性。 一般情況下，流可以估算出從表面出來的磁力線的數量。 在另一方面，磁通量正比於穿透表面元件的磁力線的數量。

矢量函數的散度是在該帶狀體積ΔV的點計算的。 的S - 表面覆蓋量ΔV。 在空間操作發散點允許在其中表徵場源的存在。 期間，在點P壓縮表面S上的電場線穿透表面，保持在相同的量。 如果空間不是字段（漏電極或漏極），則壓縮表面的一個點源在這一點上的電力線的數量，開始在某一時刻等於零（表面S內的行數等於從該表面發出的線的數量）。

在確定轉子的操作的積分閉環L稱為電力的沿著轉子L.操作的輪廓流通表徵場點在空間中。 轉子的方向確定圍繞一個給定點處的封閉流場（轉子磁場表徵渦旋）和它的方向的大小。 基於轉子的確定，通過簡單的轉換可以在笛卡爾來計算電力投影矢量的坐標系，並且電場線。